1.  Ответ: масса жид­ко­сти в со­су­де будет умень­шать­ся.

2.  Вода и во­дя­ной пар на­хо­дят­ся в за­кры­том со­су­де дли­тель­ное время, по­это­му во­дя­ной пар яв­ля­ет­ся на­сы­щен­ным.

3.  При вы­дви­га­нии порш­ня пар изо­тер­ми­че­ски рас­ши­ря­ет­ся. Дав­ле­ние и плот­ность на­сы­щен­но­го пара в этом про­цес­се не ме­ня­ют­ся. Сле­до­ва­тель­но, для по­пол­не­ния ко­ли­че­ства ве­ще­ства пара будет про­ис­хо­дить ис­па­ре­ние жид­ко­сти. Зна­чит, масса жид­ко­сти в со­су­де будет умень­шать­ся.

1.  После по­ме­ще­ния банки на огонь вода в ней на­гре­ва­лась через тон­кую стен­ку банки от го­ря­чих про­дук­тов го­ре­ния газа. При этом с ро­стом тем­пе­ра­ту­ры вода ис­па­ря­лась, и воз­рас­та­ло дав­ле­ние ее паров в банке, ко­то­рые по­сте­пен­но вы­тес­ня­ли из нее воз­дух. Когда вода за­ки­пе­ла и почти вся ис­па­ри­лась, воз­ду­ха внут­ри банки прак­ти­че­ски не оста­лось. Дав­ле­ние на­сы­щен­ных паров в банке при этом стало равно внеш­не­му ат­мо­сфер­но­му дав­ле­нию.

2.  Когда банку сняли с огня, за­кры­ли крыш­кой и охла­ди­ли хо­лод­ной водой почти до ком­нат­ной тем­пе­ра­ту­ры, го­ря­чие пары воды внут­ри банки осты­ли и прак­ти­че­ски це­ли­ком скон­ден­си­ро­ва­лись на ее стен­ках, от­да­вая теп­ло­ту кон­ден­са­ции на­ру­жу, хо­лод­ной воде, бла­го­да­ря про­цес­су теп­ло­про­вод­но­сти через стен­ки.

3.  В со­от­вет­ствии с урав­не­ни­ем Кла­пей­ро­на  — Мен­де­ле­е­ва дав­ле­ние пара в банке резко упало  — во-⁠пер­вых, из-⁠за умень­ше­ния массы остав­ше­го­ся в банке пара, и во-⁠вто­рых  — из-⁠за па­де­ния его тем­пе­ра­ту­ры. За­ме­тим, что рез­кое умень­ше­ние дав­ле­ния в банке можно объ­яс­нить и так: при по­ни­же­нии тем­пе­ра­ту­ры до ком­нат­ной пары кон­ден­си­ру­ют­ся, оста­ва­ясь на­сы­щен­ны­ми, но их дав­ле­ние ста­но­вит­ся на­мно­го мень­ше дав­ле­ния на­сы­щен­ных паров воды при тем­пе­ра­ту­ре ки­пе­ния (при­мер­но в 40 раз).

4.  По­сколь­ку при ком­нат­ной тем­пе­ра­ту­ре дав­ле­ние на­сы­щен­ных паров воды со­став­ля­ет лишь малую долю от ат­мо­сфер­но­го дав­ле­ния (не более 3–4%), тон­кая банка после по­ли­ва­ния ее водой ока­жет­ся под дей­стви­ем раз­но­сти этого боль­шо­го внеш­не­го дав­ле­ния и низ­ко­го дав­ле­ния пара внут­ри. По этой при­чи­не на банку нач­нут дей­ство­вать боль­шие сдав­ли­ва­ю­щие силы, ко­то­рые будут стре­мить­ся сплю­щить банку. Как толь­ко эти силы пре­вы­сят пре­дель­ную ве­ли­чи­ну, ко­то­рую могут вы­дер­жать стен­ки банки, то она сплю­щит­ся, резко умень­шив­шись в объ­е­ме.

1.  Когда лучи Солн­ца на­гре­ва­ют за счет по­гло­ще­ния света влаж­ную землю и воз­дух около нее, из земли и рас­те­ний ак­тив­но ис­па­ря­ет­ся вода, и более лег­кий на­гре­тый за счет кон­век­ции воз­дух с па­ра­ми воды из-⁠за дей­ствия вы­тал­ки­ва­ю­щей силы Ар­хи­ме­да под­ни­ма­ет­ся вверх, об­ра­зуя вос­хо­дя­щие по­то­ки.

2.  В про­цес­се подъ­ема дав­ле­ние воз­ду­ха па­да­ет, а теп­ло­об­ме­на с окру­жа­ю­щи­ми те­ла­ми прак­ти­че­ски нет. По­это­му про­цесс из­ме­не­ния со­сто­я­ния влаж­но­го воз­ду­ха бли­зок к адиа­бат­но­му, и его тем­пе­ра­ту­ра па­да­ет, а от­но­си­тель­ная влаж­ность рас­тет.

3.  На опре­де­лен­ной вы­со­те, в мо­мент до­сти­же­ния «точки росы», пары воды ста­но­вят­ся на­сы­щен­ны­ми и кон­ден­си­ру­ют­ся в капли  — об­ра­зу­ет­ся туман, то есть об­ла­ка. Туман с вос­хо­дя­щим по­то­ком воз­ду­ха про­дол­жа­ет под­ни­мать­ся и охла­ждать­ся, так что мы на­блю­да­ем об­ра­зо­ва­ние ку­че­вых об­ла­ков с чет­кой ниж­ней кром­кой.

1.  На участ­ке от до дав­ле­ние под порш­нем при сжа­тии рас­тет, под­чи­ня­ясь за­ко­ну Бойля  — Ма­ри­от­та. На участ­ке от до дав­ле­ние под порш­нем по­сто­ян­но (дав­ле­ние на­сы­щен­но­го пара на изо­тер­ме).

На участ­ке от до гра­фик   — фраг­мент ги­пер­бо­лы, на участ­ке от до   — го­ри­зон­таль­ный от­ре­зок пря­мой (для экс­пер­тов: от­сут­ствие на­зва­ний не сни­жа­ет оцен­ку, на­зва­ния по­мо­га­ют оцен­ке гра­фи­ка, сде­лан­но­го от руки).

2.  В на­чаль­ном со­сто­я­нии под порш­нем на­хо­дит­ся не­на­сы­щен­ный во­дя­ной пар, при сжа­тии число мо­ле­кул пара не­из­мен­но, пока на стен­ках со­су­да не по­явит­ся роса. В мо­мент по­яв­ле­ния росы пар ста­но­вит­ся на­сы­щен­ным, его дав­ле­ние равно pн. По­это­му на участ­ке от до дав­ле­ние под порш­нем рас­тет, под­чи­ня­ясь за­ко­ну Бойля  — Ма­ри­от­та: то есть

Гра­фик за­ви­си­мо­сти   — фраг­мент ги­пер­бо­лы.

3.  После того как на стен­ках со­су­да по­яви­лась роса, пар при мед­лен­ном изо­тер­ми­че­ском сжа­тии оста­ет­ся на­сы­щен­ным, в том числе при При этом ко­ли­че­ство ве­ще­ства пара умень­ша­ет­ся, а ко­ли­че­ство ве­ще­ства жид­ко­сти уве­ли­чи­ва­ет­ся (идет кон­ден­са­ция пара). По­это­му гра­фик на участ­ке от до будет гра­фи­ком кон­стан­ты, то есть от­рез­ком го­ри­зон­таль­ной пря­мой.

1.  Даже при хо­ро­шей теп­ло­изо­ля­ции не­воз­мож­но пол­но­стью устра­нить под­вод теп­ло­ты к сжи­жен­ным газам с низ­ки­ми тем­пе­ра­ту­ра­ми ки­пе­ния через стен­ки со­су­дов, по­сколь­ку тем­пе­ра­ту­ра этих газов зна­чи­тель­но ниже тем­пе­ра­ту­ры окру­жа­ю­щей среды и су­ще­ству­ет яв­ле­ние теп­ло­про­вод­но­сти.

2.  Теп­ло­та, по­сту­па­ю­щая через стен­ки со­су­да, рас­хо­ду­ет­ся на ис­па­ре­ние сжи­жен­но­го газа, при­чем объем по­лу­чив­ше­го­ся газа во много раз пре­вы­ша­ет объем ис­па­рив­шей­ся жид­ко­сти. По­это­му в гер­ме­тич­ном со­су­де дав­ле­ние будет по­сте­пен­но воз­рас­тать, и сосуд в конце кон­цов взо­рвет­ся. По этой при­чи­не сжи­жен­ные газы хра­нят в от­кры­тых теп­ло­изо­ли­ро­ван­ных со­су­дах, со­об­ща­ю­щих­ся с ат­мо­сфе­рой.

3.  При дан­ной раз­но­сти тем­пе­ра­тур и теп­ло­про­вод­но­сти сте­нок ко­ли­че­ство теп­ло­ты, под­во­ди­мой в еди­ни­цу вре­ме­ни к со­дер­жи­мо­му со­су­да, про­пор­ци­о­наль­но пло­ща­ди его сте­нок, то есть квад­ра­ту ли­ней­ных раз­ме­ров со­су­да. В то же время масса жид­ко­сти про­пор­ци­о­наль­на ее объ­е­му, то есть кубу ли­ней­ных раз­ме­ров со­су­да. По­это­му с уве­ли­че­ни­ем раз­ме­ров со­су­да поток теп­ло­ты, при­хо­дя­щий­ся на еди­ни­цу объ­е­ма жид­ко­сти, умень­ша­ет­ся и, со­от­вет­ствен­но, умень­ша­ют­ся от­но­си­тель­ные по­те­ри газа на ис­па­ре­ние.