1.  При за­мы­ка­нии цепи ка­туш­ки на­чи­на­ет из­ме­нять­ся поток век­то­ра маг­нит­ной ин­дук­ции через коль­цо. По за­ко­ну элек­тро­маг­нит­ной ин­дук­ции в коль­це воз­ни­ка­ет ЭДС ин­дук­ции, по­яв­ля­ет­ся ин­дук­ци­он­ный ток. В со­от­вет­ствии с пра­ви­лом Ленца вза­и­мо­дей­ствие токов в коль­це и в ка­туш­ке при­во­дит к тому, что коль­цо от­тал­ки­ва­ет­ся от ка­туш­ки.

2.  Затем коль­цо воз­вра­ща­ет­ся в ис­ход­ное по­ло­же­ние, так как ток в ка­туш­ке до­сти­га­ет мак­си­маль­но­го зна­че­ния, вслед­ствие чего поток век­то­ра маг­нит­ной ин­дук­ции через коль­цо ста­но­вит­ся по­сто­ян­ным. Ин­дук­ци­он­ный ток в от­сут­ствии ЭДС ин­дук­ции за­ту­ха­ет. Коль­цо пе­ре­ста­ет от­тал­ки­вать­ся от ка­туш­ки.

3.  Ин­дук­ци­он­ный ток в не­по­движ­ном коль­це вб­ли­зи ка­туш­ки с по­сто­ян­ным током равен нулю, маг­нит­ные свой­ства меди вы­ра­же­ны слабо, по­это­му, вер­нув­шись в ис­ход­ное по­ло­же­ние рав­но­ве­сия, коль­цо оста­ет­ся не­по­движ­ным.

1.  Во время пе­ре­ме­ще­ния ка­туш­ки ин­дук­тив­но­сти вверх и сня­тия ее с сер­деч­ни­ка по­ка­за­ния ам­пер­мет­ра будут оста­вать­ся не­из­мен­ны­ми, а галь­ва­но­метр будет ре­ги­стри­ро­вать ток в цепи вто­рой ка­туш­ки. (При­ме­ча­ние: когда ка­туш­ка будет пол­но­стью снята с сер­деч­ни­ка, из­ме­не­ние маг­нит­но­го по­то­ка в мотке про­во­ло­ки пре­кра­тит­ся, и сила тока, ре­ги­стри­ру­е­мо­го галь­ва­но­мет­ром, ста­нет рав­ной нулю. При этом ам­пер­метр будет ре­ги­стри­ро­вать по­сто­ян­ную силу тока в цепи ка­туш­ки ин­дук­тив­но­сти. Это утвер­жде­ние для пол­но­го от­ве­та не тре­бу­ет­ся.)

2.  При плав­ном пе­ре­ме­ще­нии ка­туш­ки вверх ее ин­дук­тив­ность будет умень­шать­ся, что вы­зо­вет умень­ше­ние по­то­ка век­то­ра маг­нит­ной ин­дук­ции через же­лез­ный сер­деч­ник и не­боль­шую ЭДС ин­дук­ции в цепи этой ка­туш­ки, ко­то­рой можно пре­не­бречь.

3.  Сила тока через ам­пер­метр не из­ме­нит­ся, по­сколь­ку в со­от­вет­ствии с за­ко­ном Ома для за­мкну­той цепи она опре­де­ля­ет­ся вы­ра­же­ни­ем где R  — со­про­тив­ле­ние под­клю­чен­ной части рео­ста­та. Умень­ше­ние по­то­ка век­то­ра маг­нит­ной ин­дук­ции через по­пе­реч­ное се­че­ние сер­деч­ни­ка вы­зы­ва­ет из­ме­не­ние по­то­ка век­то­ра ин­дук­ции маг­нит­но­го поля в про­во­лоч­ном мотке, со­еди­нен­ном с галь­ва­но­мет­ром. В со­от­вет­ствии с за­ко­ном ин­дук­ции Фа­ра­дея что вы­зы­ва­ет ток через галь­ва­но­метр.

1.  Эк­ви­ва­лент­ная элек­три­че­ская схема цепи, учи­ты­ва­ю­щая внут­рен­нее со­про­тив­ле­ние ба­та­реи, изоб­ра­же­на на ри­сун­ке, где I  — сила тока в цепи. Ток через вольт­метр прак­ти­че­ски не течет, а со­про­тив­ле­ние ам­пер­мет­ра пре­не­бре­жи­мо мало.

2.  Сила тока в цепи опре­де­ля­ет­ся за­ко­ном Ома для за­мкну­той (пол­ной) цепи: В со­от­вет­ствии с за­ко­ном Ома для участ­ка цепи на­пря­же­ние, из­ме­ря­е­мое вольт­мет­ром: При пе­ре­ме­ще­нии движ­ка рео­ста­та впра­во его со­про­тив­ле­ние уве­ли­чи­ва­ет­ся, что при­во­дит к уве­ли­че­нию пол­но­го со­про­тив­ле­ния цепи. Сила тока в цепи при этом умень­ша­ет­ся, а на­пря­же­ние на ба­та­рее рас­тет.

1.  Во время пе­ре­ме­ще­ния движ­ка рео­ста­та по­ка­за­ния ам­пер­мет­ра будут плав­но умень­шать­ся, а вольт­метр будет ре­ги­стри­ро­вать на­пря­же­ние на кон­цах вто­рич­ной об­мот­ки. При­ме­ча­ние: для пол­но­го от­ве­та не тре­бу­ет­ся объ­яс­не­ния по­ка­за­ний при­бо­ров в край­нем пра­вом по­ло­же­нии. (Когда дви­жок при­дет в край­нее пра­вое по­ло­же­ние и дви­же­ние его пре­кра­тит­ся, ам­пер­метр будет по­ка­зы­вать по­сто­ян­ную силу тока в цепи, а на­пря­же­ние, из­ме­ря­е­мое вольт­мет­ром, ока­жет­ся рав­ным нулю.)

2.  При пе­ре­ме­ще­нии пол­зун­ка впра­во со­про­тив­ле­ние цепи уве­ли­чи­ва­ет­ся, а сила тока умень­ша­ет­ся в со­от­вет­ствии с за­ко­ном Ома для пол­ной цепи: где R  — со­про­тив­ле­ние внеш­ней цепи.

Из­ме­не­ние тока, те­ку­ще­го по пер­вич­ной об­мот­ке транс­фор­ма­то­ра, вы­зы­ва­ет из­ме­не­ние ин­дук­ции маг­нит­но­го поля, со­зда­ва­е­мо­го этой об­мот­кой. Это при­во­дит к из­ме­не­нию маг­нит­но­го по­то­ка через вто­рич­ную об­мот­ку транс­фор­ма­то­ра. В со­от­вет­ствии с за­ко­ном ин­дук­ции Фа­ра­дея воз­ни­ка­ет ЭДС ин­дук­ции во вто­рич­ной об­мот­ке, а сле­до­ва­тель­но, на­пря­же­ние U  на ее кон­цах, ре­ги­стри­ру­е­мое вольт­мет­ром.

1.  Гиль­за при­тя­нет­ся к пла­сти­не, кос­нет­ся ее, а потом от­ско­чит и за­вис­нет в от­кло­нен­ном со­сто­я­нии.

2.  Под дей­стви­ем элек­три­че­ско­го поля пла­сти­ны из­ме­нит­ся рас­пре­де­ле­ние элек­тро­нов в гиль­зе и про­изой­дет ее элек­три­за­ция: та ее сто­ро­на, ко­то­рая ближе к пла­сти­не (левая), будет иметь от­ри­ца­тель­ный заряд, а про­ти­во­по­лож­ная сто­ро­на (пра­вая)  — по­ло­жи­тель­ный. По­сколь­ку сила вза­и­мо­дей­ствия за­ря­жен­ных тел умень­ша­ет­ся с ро­стом рас­сто­я­ния между ними, при­тя­же­ние к пла­сти­не левой сто­ро­ны гиль­зы будет боль­ше от­тал­ки­ва­ния пра­вой сто­ро­ны гиль­зы. Гиль­за будет при­тя­ги­вать­ся к пла­сти­не и дви­гать­ся, пока не кос­нет­ся ее.

3.  В мо­мент ка­са­ния часть элек­тро­нов пе­рей­дет с гиль­зы на по­ло­жи­тель­но за­ря­жен­ную пла­сти­ну, гиль­за при­об­ре­тет по­ло­жи­тель­ный заряд и от­толк­нет­ся от те­перь уже од­но­имен­но за­ря­жен­ной пла­сти­ны.

4.  Под дей­стви­ем силы от­тал­ки­ва­ния гиль­за от­кло­нит­ся впра­во и за­вис­нет в по­ло­же­нии, когда рав­но­дей­ству­ю­щая силы элек­тро­ста­ти­че­ско­го от­тал­ки­ва­ния, силы тя­же­сти и силы на­тя­же­ния нити ста­нет равна нулю.