Длина волны света, ско­рость света и ча­сто­та све­то­вой волны свя­за­ны со­от­но­ше­ни­ем Таким об­ра­зом, для длины волны света в стек­ле имеем (А  — 4). При пе­ре­хо­де света из стек­ла ча­сто­та све­то­вой волны не ме­ня­ет­ся, а ско­рость воз­рас­та­ет в n раз, так как воз­дух  — оп­ти­че­ски менее плот­ная среда, чем стек­ло: Сле­до­ва­тель­но, для длины волны света в воз­ду­хе по­лу­ча­ем вы­ра­же­ни­ем (Б  — 3).

Ответ: 43.

Длина волны света, ско­рость света и ча­сто­та све­то­вой волны свя­за­ны со­от­но­ше­ни­ем При пе­ре­хо­де света из воды в воз­дух ча­сто­та све­то­вой волны не ме­ня­ет­ся. Таким об­ра­зом, для длины волны света в воз­ду­хе имеем (А  — 4). Ско­рость света в воде в n раз мень­ше, чем в воз­ду­хе, так как вода  — оп­ти­че­ски более плот­ная среда, чем воз­дух: Сле­до­ва­тель­но, для длины волны света в воде по­лу­ча­ем вы­ра­же­ни­ем (Б  — 1).

Ответ: 41.

При пе­ре­хо­де све­то­во­го пучка из воз­ду­ха в стек­ло ча­сто­та элек­тро­маг­нит­ных ко­ле­ба­ний в све­то­вой волне не из­ме­ня­ет­ся, по­сколь­ку она не за­ви­сит от того, в какой среде рас­про­стра­ня­ет­ся волна. По­сколь­ку стек­ло яв­ля­ет­ся оп­ти­че­ски более плот­ной сре­дой, чем воз­дух, при пе­ре­хо­де в стек­ло ско­рость рас­про­стра­не­ния све­то­вой волны умень­ша­ет­ся и ока­зы­ва­ет­ся рав­ной (А  — 3). В свою оче­редь, длина волны свя­за­на с ча­сто­той элек­тро­маг­нит­ных ко­ле­ба­ний и ско­ро­стью рас­про­стра­не­ния со­от­но­ше­ни­ем Сле­до­ва­тель­но, длина волны света в стек­ле равна (Б  — 4).

Ответ: 34.

Пер­вым усло­вие для на­блю­де­ния ин­тер­фе­рен­ции яв­ля­ет­ся то, что ис­точ­ни­ки долж­ны быть ко­ге­рент­ны­ми. Это усло­вие здесь вы­пол­не­но, а зна­чит, будет на­блю­дать­ся устой­чи­вая ин­тер­фе­рен­ци­он­ная кар­ти­на.

Опре­де­лим длину волны из­лу­че­ния обоих ис­точ­ни­ков:

Для того чтобы на­блю­дать в не­ко­то­рой точки мак­си­мум ин­тер­фе­рен­ци­он­ной кар­ти­ны, не­об­хо­ди­мо, чтобы оп­ти­че­ская раз­ность хода до этой точки от двух ко­ге­рент­ных син­фаз­ных ис­точ­ни­ков рав­ня­лась це­ло­му числу длин волн, то есть долж­но вы­пол­нять­ся усло­вие:

Для на­блю­де­ния ин­тер­фе­рен­ци­он­но­го ми­ни­му­ма, не­об­хо­ди­мо, чтобы оп­ти­че­ская раз­ность хода до этой точки от двух ко­ге­рент­ных син­фаз­ных ис­точ­ни­ков рав­ня­лась по­лу­це­ло­му числу длин волн, то есть долж­но вы­пол­нять­ся усло­вие:

Ответ: 13.

За­пи­шем усло­вие для ди­фрак­ци­он­ных мак­си­му­мов ре­шет­ки: от­ку­да Номер наи­боль­ше­го на­блю­да­е­мо­го мак­си­му­ма опре­де­ля­ет­ся из усло­вия То есть Зна­чит, при уве­ли­че­нии длины волны ко­ли­че­ство на­блю­да­е­мых ди­фрак­ци­он­ных мак­си­му­мов может умень­шить­ся.

Рас­сто­я­ние до пер­во­го ди­фрак­ци­он­но­го мак­си­му­ма прямо про­пор­ци­о­наль­но си­ну­су угла, в ко­то­ром на­блю­да­ет­ся этот мак­си­мум. Из пер­во­го урав­не­ния при по­лу­ча­ем: Сле­до­ва­тель­но, при уве­ли­че­нии длины волны па­да­ю­ще­го света уве­ли­чи­ва­ет­ся и рас­сто­я­ние до пер­во­го глав­но­го ди­фрак­ци­он­но­го мак­си­му­ма.

Ответ: 21.

При­ме­ча­ние.

За­ме­тим, что при уве­ли­че­нии длины волны па­да­ю­ще­го света число ди­фрак­ци­он­ных мак­си­му­мов не обя­за­тель­но умень­шит­ся. Пусть, на­при­мер а И в том и в дру­гом слу­чае будет на­блю­дать­ся 10 ди­фрак­ци­он­ных мак­си­му­мов.